CST激勵(lì)源之波導(dǎo)端口（3）-波導(dǎo)端口阻抗、校準(zhǔn)和極化定義波阻抗

對(duì)所有類(lèi)型的波導(dǎo)端口，其波阻抗的值都等于對(duì)所有端口面上的網(wǎng)格點(diǎn)[j]的截線電場(chǎng)與截線磁場(chǎng)比值的平均值：

然而，為了避免因?yàn)樾?shù)值造成的錯(cuò)誤，在某個(gè)門(mén)限（相對(duì)最大場(chǎng)值）以下的數(shù)值就不 不含在計(jì)算之內(nèi)，在solverlogfile中的z-Wave-Sigma中可以看到這種平均值的不一致性。傳輸線阻抗lineimpedance。

此外，對(duì)任意多導(dǎo)體端口（同軸波導(dǎo)端口、微帶線、連接器端口等），都存在靜態(tài)模式場(chǎng)（TEM或QTEM模），lineimpedance的值都將計(jì)算，它是通過(guò)對(duì)每個(gè)獨(dú)立模式以考慮注入結(jié)構(gòu)中的導(dǎo)體電流來(lái)計(jì)算，按下列表達(dá)式計(jì)算：

其中，power為Poynting矢量沿段進(jìn)口區(qū)域積分而來(lái)，current是磁場(chǎng)沿導(dǎo)體表面積分計(jì)算而來(lái)。注：必須意識(shí)到這和通常的定義Z＝U/I是不一樣的，因而會(huì)求得不同的結(jié)果。

Impedance lines阻抗線 基于四面體網(wǎng)格的模型，在計(jì)算功率電壓阻抗ZPV時(shí)，可以使用定義阻抗線，該阻抗為兩個(gè)導(dǎo)體之間的TEM模式的線性阻抗。通過(guò)對(duì)沿阻抗線上的電壓的平房積分計(jì)算，如下式所示：

Power為Poynting矢量在整個(gè)端口區(qū)域的積分 校準(zhǔn)線：

通常，模式校準(zhǔn)線的定義在整個(gè)端口區(qū)域是自動(dòng)完成的，然而，對(duì)于基于四面體網(wǎng)格的 模型，校準(zhǔn)線使用模式校準(zhǔn)線代替整個(gè)端口區(qū)域，這對(duì)在非校準(zhǔn)線位置引入大量電場(chǎng)的端口 區(qū)域非均勻材料構(gòu)成的端口區(qū)域的計(jì)算是很有用的。

Polarization極化 當(dāng)出現(xiàn)簡(jiǎn)并模時(shí)，有相同傳播常數(shù)的兩個(gè)模式將線性疊加，根據(jù)使用的網(wǎng)格，有兩種定義簡(jiǎn)并模的極化方式。對(duì)于六面體網(wǎng)格，在波導(dǎo)端口對(duì)話(huà)框中定義0～360度的極化角，該角度和第一個(gè)簡(jiǎn)并模 的主方向有關(guān)，下圖給出了第一個(gè)模式的45度和90度極化情況。

下圖第一個(gè)圖中，相對(duì)于U/V局部坐標(biāo)系的端口平面上的45度極化情況

上圖右面兩個(gè)圖中給出45度和90度極化角圓柱波導(dǎo)的TE11模（端口沿z方向）對(duì)于使用四面體網(wǎng)格的模型，使用Mode Impedance and Calibration模式阻抗和校準(zhǔn)對(duì)話(huà)框定義簡(jiǎn)并模的極化，因而，兩條極化線需要沿著彼此垂直的的兩個(gè)簡(jiǎn)并模的電場(chǎng)的主方向。下圖第一個(gè)圖給出了以相互垂直的矢量表述極化線的情況

上圖右面兩個(gè)圖中給出端口處極化沿線的兩個(gè)凋落的TE11模的分布情況